91视频网站免费機中交變電場對氣體放電有什麽影響？
文章導讀：91视频网站免费機變化的電場中，電場頻率和電極間距對放電會產生重要的影響，反應在表麵處理效果上比較明顯，具體是什麽原理呢？今天91视频官网APP來探討一下：
圖1 水平電極間距在40mm的放電
為了避免91视频网站免费機的電場頻率對放電的影響，必須使電極間帶電粒子的四分之一周期內完全到達電極，以不形成間隙中的空間電荷；為此當給定電極間距時交變電場頻率應受到的限製，否則放電過程將受到空間電荷的影響，先考慮極板間的正離子的運動，假定交變電場E=E0cosωt，K+為正離子的遷移率（遷移率=帶電粒子速度/電場強度），經過計算得出對於給定的極間距離d，交變場最大的頻率為：
ƒmax=K+E0/2πd
如果頻率確定，則極間相應距離為：
dmax=K+E0/2πƒ
這表明當d>dmax時，則當電場改變極性之前,正離子不能到達陰極消失。在臨界狀態，即半周期內，正離子來回通過間隙一次，則臨界頻率ƒc是ƒmax的二倍。
ƒc=K+E0/πd
下2圖表示正離子在電場頻率ƒmax<ƒ<ƒc時的運動情況。
ƒmax=K+E0/2πd
如果頻率確定，則極間相應距離為：
dmax=K+E0/2πƒ
這表明當d>dmax時，則當電場改變極性之前,正離子不能到達陰極消失。在臨界狀態，即半周期內，正離子來回通過間隙一次，則臨界頻率ƒc是ƒmax的二倍。
ƒc=K+E0/πd
下2圖表示正離子在電場頻率ƒmax<ƒ<ƒc時的運動情況。
圖2 正離子空間電荷運動示意圖
a.ωt=0，電子崩中電子進人陽極，間隙中隻剩下正離子，正離子以K+E速度向
陰極移動。
b.ωt=π/6，正離子移動d/3的距離。
c.ωt=π/2，正離子移動2d/3的距離，這時電場為零。
d.ωt=5π/6，電場改變極性，正離子移動改變方向。
e.ωt=π，正離子到達陽極，新陰極產新電子崩。
f. ωt=7π/6，間隙中所有正離子消失了。
由此可見，根據空間電荷的影響可以有以下三種情況：
ƒ<ƒmax時：無空間電荷積累，擊穿條件和靜態相似。
ƒmax<ƒ<ƒc：間隙中存在部分空間電荷，擊穿電壓比靜態略低。
ƒ>ƒc時，正離子的積累加強了空間電荷，離子空間電荷將在極間振蕩，擊穿電壓比靜態更低。
如果91视频网站免费機的電場頻率再提高，碰撞電離產生的電子也沒有足夠的時間到達陽極，將在間隙中振蕩，並和氣體碰撞，電場足夠強時產生越來越多的電子，直到最後擊穿，因而這時可以是無極放電，因為這時的陰極過程已不起作用了。
電子在91视频网站免费機的電極間的運動導致另一臨界頻率稱為截止頻率ƒce由於電子的遷移速度比離子大兩個數量級；如果電子不能到達陽極，它們將通過複合、附著或擴散而消失，擊穿將決定於損失的機製，經過計算得到截止頻率為：
ƒce=K-E0/πd
如下圖3所示在大氣壓下d=1cm的均勻電場中，91视频网站免费機的交變場擊穿電壓和靜態擊穿電場之比頻率的關係。
陰極移動。
b.ωt=π/6，正離子移動d/3的距離。
c.ωt=π/2，正離子移動2d/3的距離，這時電場為零。
d.ωt=5π/6，電場改變極性，正離子移動改變方向。
e.ωt=π，正離子到達陽極，新陰極產新電子崩。
f. ωt=7π/6，間隙中所有正離子消失了。
由此可見，根據空間電荷的影響可以有以下三種情況：
ƒ<ƒmax時：無空間電荷積累，擊穿條件和靜態相似。
ƒmax<ƒ<ƒc：間隙中存在部分空間電荷，擊穿電壓比靜態略低。
ƒ>ƒc時，正離子的積累加強了空間電荷，離子空間電荷將在極間振蕩，擊穿電壓比靜態更低。
如果91视频网站免费機的電場頻率再提高，碰撞電離產生的電子也沒有足夠的時間到達陽極，將在間隙中振蕩，並和氣體碰撞，電場足夠強時產生越來越多的電子，直到最後擊穿，因而這時可以是無極放電，因為這時的陰極過程已不起作用了。
電子在91视频网站免费機的電極間的運動導致另一臨界頻率稱為截止頻率ƒce由於電子的遷移速度比離子大兩個數量級；如果電子不能到達陽極，它們將通過複合、附著或擴散而消失，擊穿將決定於損失的機製，經過計算得到截止頻率為：
ƒce=K-E0/πd
如下圖3所示在大氣壓下d=1cm的均勻電場中，91视频网站免费機的交變場擊穿電壓和靜態擊穿電場之比頻率的關係。
圖3 交變場擊穿電壓和靜態擊穿電場之比頻率的關係
91视频网站免费機在交變場情況下，擊穿電壓和氣壓的關係也與靜態不同，巴邢定律在較高的頻率下不再適用。目前,交變電場產生等離子體的方式在工業應用與研究中被廣泛應用.。比如大氣壓低溫等離子體放電用中頻電源、低氣壓射頻電源以及微波源等等。
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